为了求K，必须先求α
α的求解有：理论求解和实验关联
一、 对流传热系数的主要影响因数
引起流动的原因：自然对流和强制对流
流体的流动型态：层流和湍流，湍流的传热膜系数α比层流时大得多。
流体的性质：CP，λ，ρ，μ
传热面的形状、大小和位置
二、对流传热系数经验公式的建立
无相变化时强制湍流下的对流传热系数α
得：Nu=f(Pr,Re)
Pr=Cpμ/λ Re=duρ/μ
Nu=αd/λ
无相变化时自然对流下的对流传热系数α
Nu=f(Pr,Gr)
对各种不同情况下的传热，其具体关系式，则由实验建立。
应用时，应注意：
①定性尺寸—Nu,Re数中d如何定
②定性温度——物性数据以什么温度为准
③应用范围
四种情况下传热膜系数关联式：
（1）强制对流时的对流传热系数
被加热n=0.4； 被冷却n=0.3
（2）自然对流时的对流传热系数
（3）蒸汽冷凝时的对流传热系数（略）
（4）液体沸腾时的对流传热系数（略）
三、流体作强制对流时的对流传热系数
流体在管内作强制对流
流体在管内作强制湍流（公式要记住）
被加热n=0.4 ；被冷却n=0.3
Pr=Cpμ/λ Re=duρ/μ
Nu=αd/λ
对短管：α,=(1.07—1.02)α
当壁温与流体主体间的温差较大时
（2）流体在管内作强制层流时α
当Gr<25000时，忽略自然对流影响
（3）过渡状况下α
Re=2000---10000之间
（4）流体在弯曲管道内流动时的α
α,=α(1+1.77d/R)
（5）非圆形管中α
de=4×S/润湿周边
或专用公式，如：套管环隙的对流传热
管外强制对流
（1）流体横向流过单根圆管情况
各点α不相同
流体在管束外横向流过时
对流传热系数，各排也不相同
计算式:Nu=c1c2RenPr0.4
平均α=(α1A1+α2A2+α3A3+)/(A1+A2+A3+)
（3）对换热器壳侧，且管外装有割去25%（直径）的圆缺形折流板时，
α计算式：
当管子正方形排列时：
当管子正三角形排列时：
流动截面 S=hD(1-d0/t)
实际α,=(0.6—0.8)α
提高α的途径
（1）对管内流动：α∝Au0.8/d0.2
（2）对管外流动：α∝u0.55/de0.45
此外，用管内装置添加物，如麻花铁或选用螺纹管等也能提高对流传热系数。
四、 流体作自然对流时的对流传热系数α
Nu=f(Gr,Pr)
Nu=c(Gr×Pr)n
五、蒸汽冷凝时的α
冷凝方式：膜状冷凝；滴状冷凝
传热效果滴状冷凝好
对水平单管：
对垂直管和垂直板：
六、液体沸腾时的对流传热系数α
大容积内沸腾：液体运动由自然对流和气泡扰动所引起。
管内沸腾：产生的气泡不能自由浮升，出现复杂的汽-液两相流，比较复杂。
沸腾现象
主要特征：液体内部有气泡生成。
实验证明：沸腾液体处于过热状态，
t1-ts为过热度。而紧靠加热面的一小薄层液体，过热度最大△t=tw-ts，气泡在凹凸不平的加热面上产生。而且，液体沸腾传热的规律随过热度△t=tw-ts不同而不同。
沸腾传热计算及影响因数：
计算（略）
影响因数
液体的性质：α随λ、ρ的增加而加大，随μ和σ的增加而减少。
操作压强：在相同的△t下，操作压强愈高，α和q都愈大。
加热表面状况：一般新的或清洁的加热面，α较大。当表面被油脂沾污，α急剧下降。表面愈粗糙，气泡核心愈多，愈有利于沸腾传热。
